所示电压放大器的非线性失真比图2所示普通放大器小。二极管d1补偿npn晶体管的固有失真。共发射极放大器的电压增益取决于晶体管的跨导。双极晶体管的跨导计算公式如下：
式中，e是一个电子的电荷，k是玻耳兹曼常数（约为1.38×10-23j/°k），t°c是摄氏温度，i是发射极电流，n=e/[k(273+t°c)]。所以，跨导与发射极电流成正比。因此，普通共发射极放大器的瞬时电压增益系数正比于瞬时发射极电流。结果是，输出信号负半周期的放大倍数比正半周期大
所示二极管d1的动态电阻反比于瞬时发射极电流。这个动态电阻是放大器负反馈电路的一部分。二极管d1的平均电流与晶体管q1的平均发射极电流相等。但是，当q1的瞬时发射极电流增大时，d1的瞬时电流就减小，而d1的瞬时动态电阻则增大；反之亦然。因此，在输出信号的负半周期内负反馈增强。结果是放大器的输出信号变得比较对称。所示电路和所示电路具有相同的平均集电极电流和相同的负载电阻。这两个电路的pspice仿真结果。当输入采用1khz正弦信号时，输出信号的幅度在两种情况下均为5vp-p。你会看到，线性化放大器的输出信号比较对称。仿真的定量结果。由于线性化放大器输出中的偶次谐波受到抑制，谐波失真自然就减小了。
