石英晶体在外加电压的作用下，它会产生一个压电效应，石英晶体产生机械振动，当外加电压的频率与晶体固有振荡频率相同时，晶体的机械振幅最大，产生的交变电场也就最大，形成压电谐振。
从石英晶体的电抗频率特性可知，它有两个相当接近的谐振频率，一个串联谐振频率，一个并联谐振频率，当石英晶体处于串联谐振时电抗最小，当处于并联谐振时电抗最大，当处于这两个频率范围之间时，石英晶体呈电感性，当游离这两个频率之外时，石英晶体呈容性。
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图a是工作于串联谐振状态的ttl门电路振荡器（摘protel99se附带例），当电路频率为串联谐振频率时，晶体的等效电抗接近零（发生串联谐振），串联谐振频率信号最容易通过n1、n2闭环回路，这个频率信号通过两级反相后形成反馈振荡，晶体同时也担任着选频作用。也就是说在工作于串联谐振状态的振荡电路，它的频率取决于晶体本身具有的频率参数。
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图b是工作于并联谐振状态的cmos门电路振荡器，晶体等效一个电感（晶体工作于串联谐振频率与并联谐振频率之间时，晶体呈电感性）与外接的电容构成三点式lc振荡器，通过外接的电容可对频率进行微调。
电阻r接在反相器n3的输入与输出端，其目的是将n3偏置在线性放大区，构成放大器。
从晶体x的两端看c1、c2（图b），它们是通过gnd串联成一个电容（这个串联电容（cx）可以由公式《cx＝c1c2/c1+c2》求出），x与串联电容构成一个并联共振电路（为了方便，我这里只简单的将晶体等效为电感性），从电容一分为二的电路形态上看，晶体和电容c1、c2也是构成一个π型选频网络反馈通道（也称π型谐振电路）。
n3放大器的输出端信号通过x、c2、c1构成的π型谐振电路返回n3放大器的输入端，形成反馈振荡，由此可见它的振荡频率是由π型谐振电路所决定的（当然，主要还是晶体所决定）。
也是由于n3的输出端连接着x、c1、c2π型谐振电路，而且输出信号近似于正弦波，为防止负载电路对振荡电路的干扰和提高带载能力，n3的输出信号需通过n4的缓冲、放大整形后再接到负载。
在晶体x与串联电容cx构成的并联共振电路里，cx的损耗电阻大时，电路的q值必然下降，同时会使晶体的特性恶化，引起cx这个损耗电阻增大的因素是来自多方面的，但电阻r起到较大的作用，通常在提供足够激励的情况下，尽可能增大r的电阻值或在n3输出端与选频网络间（即bc间）串入一个电阻，从c2看阻抗也加大，一般电阻r的取值为1m～30m。
另，在c1、c2之间的连接也要引起注意，连接线粗而短，不单可以减少产生损耗，而且还能防止混入干扰源而干扰了振荡器的正常工作。
晶体外壳所标注的频率，既不是串联谐振频率也不是并联谐振频率，而是在外接负载电容时测定的频率，数值界乎于串联谐振频率与并联谐振频率之间。
这也就是说，即使两个晶体外壳所标注频率一样的晶体，其频率也会有些少偏差（工艺引起的离散性），我们在应用晶体时，负载电容（cx）的值是直接由厂家所提供的，我们无需再去计算。
在要求不高的实际应用中，我们为了设计方便，一般可以将负载电容cx分压值分拆为1：1，即c1＝c2（公式见上），在要求较高的情况下，这样的方便显然是不合理的，首先，c1应减去门电路的输入平均电容和各项因素产生的离散电容（估算），同理，c2也应减去各项因素产生的离散电容（估算），然而，由于元件的离散性和估算存在着偏差，频率依然不是很准确，我们可适当减小c1或c2的值再并个微调电容加以调整（通常是c1）。
要得到较精确的频率，电容除了需选用损耗小、特性好的产品外，pcb布板和各元件温度系数的选取也很重要。
